プラズマ（物理）

プラズマ(古代ギリシャ語の πλβσμα ​ '成形可能な物質' [1] から) は、物質の 4 つの基本的な状態の1 つであり、1920 年代にアーヴィング・ラングミュアによって初めて体系的に研究されました。[2] [3]それは、イオンの気体で構成されています。原子または分子には、1 つまたは複数の軌道電子が剥がされた (または、まれに余分な電子が付いている) ものと、自由電子があります。

プラズマ
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プラズマランプ2.jpg 2011年7月21日のスペースシャトル・アトランティスの最終着陸.jpg
上:雷とネオンはプラズマの一般的な発生器です。左下:プラズマ グローブ。フィラメント化を含む、より複雑なプラズマ現象のいくつかを示しています。右下:国際宇宙ステーションから見た、地球大気圏再突入時のスペースシャトル アトランティスからのプラズマ トレイル。

プラズマは中性ガスを加熱したり強い電磁場を与えたりすることで人工的に発生させることができます。自由な荷電粒子の存在は、プラズマを導電性にし、個々の粒子のダイナミクスと巨視的なプラズマの動きは、集合的な電磁場によって支配され、外部から印加された磁場に非常に敏感です。[4]電磁場に対するプラズマの応答は、プラズマ テレビやプラズマ エッチングなど、多くの最新の技術デバイスで使用されています。[5]

温度と密度に応じて、一定量の中性粒子が存在する場合もあります。この場合、プラズマは部分的にイオン化されていると呼ばれます。ネオンサインと雷は、部分的に電離したプラズマの例です。[6]とは異なり、相転移物質の他の三つの状態の間で、プラズマへの遷移が明確に定義されたと解釈して、コンテキストの問題であるれていない。[7]かどうかの物質を呼び出すためのイオン化で十分の所与度「プラズマ」は、依存検討中の特定の現象について。つまり、プラズマは荷電粒子の存在を考慮しないと正しく表現できない物質です。

除くダークマター、さらにとらえどころのない暗黒エネルギー、プラズマはの最も豊富な形で通常の問題で宇宙。[8]プラズマは、主に関連付けられている星、[9]私たちを含むサン、[10] [11]と希薄に延びるクラスタ内媒体およびおそらく銀河間領域。[12]

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N 体シミュレーションによって計算された プラズマ マイクロフィールド。速く動く電子と遅いイオンに注意してください。体液に似てい ます。

プラズマは、ウィリアム クルックス卿によって実験室で最初に識別されました。クルックスが提示講義を彼が「放射問題」と呼ばれるものに科学振興のための英国の協会、シェフィールドに、金曜日に、8月22日1879年[13]しかし、プラズマの系統的な研究は、研究から始まったアーヴィング・ラングミュアと彼の1920年代の同僚。また、ラングミュアは 1928 年にイオン化ガスの説明として「プラズマ」という用語を導入しました[14]。

電子がほとんど含まれていないシースがある電極の近くを除いて、イオン化されたガスにはほぼ同じ数のイオンと電子が含まれているため、結果として生じる空間電荷は非常に小さくなります。イオンと電子のバランスの取れた電荷を含むこの領域を説明するために、プラズマという名前を使用します。

Lewi Tonksと Harold Mott-Smith は、どちらも 1920 年代に Langmuir と一緒に働いていましたが、Langmuir が最初にこの用語を血漿にたとえて使ったことを思い出します。[15] [16]モット・スミスは特に、熱電子フィラメントからの電子の輸送がラングミュアに「血漿が赤と白の小球と細菌を運ぶ方法」を思い出させたことを思い出した. [17]

物質の第四の状態

プラズマは、固体、液体、気体に次ぐ第 4 の状態と呼ばれます。[18] [19] [20]これは、イオン化した物質が高度に導電性になり、長距離電場と磁場がその挙動を支配する物質の状態です。[21] [22]

プラズマは通常、結合していない正および負の粒子の電気的に準中性な媒体です (つまり、プラズマの全体的な電荷はほぼゼロです)。これらの粒子は束縛されていませんが、力を受けていないという意味では「自由」ではありません。移動する荷電粒子は電流を生成し、荷電プラズマ粒子の移動は、他の電荷によって作成されたフィールドに影響を及ぼし、影響を受けます。これは、さまざまな程度の変化を伴う集団行動を支配します。[23] [24]

プラズマは、他の物質の状態とは異なります。特に、低密度プラズマを単に「イオン化ガス」と表現することは誤りであり、誤解を招く可能性がありますが、どちらも明確な形や体積を想定していないという点で気相に似ています。次の表は、いくつかの主な違いをまとめたものです。

プロパティガスプラズマ
相互作用 バイナリ: 2 粒子の衝突が原則であり、3 体の衝突は非常にまれです。集合:粒子は電気と磁力を介して長距離で相互作用できるため、波、またはプラズマの組織化された動きは非常に重要です。
電気伝導性 非常に低い: ガスは、1 センチメートルあたり数十キロボルトの電界強度までは優れた絶縁体です。[25]非常に高い: 多くの目的で、プラズマの伝導率は無限として扱うことができます。
独立して行動する種 1 : すべてのガス粒子は、互いに衝突したり重力に大きく影響されて、同じように振る舞います。2 つ以上:電子とイオンは異なる電荷と非常に異なる質量を持っているため、多くの状況で異なる振る舞いをするため、さまざまなタイプのプラズマ固有の波動や不安定性が結果として現れます。
速度分布 Maxwellian : 衝突は通常、すべてのガス粒子の Maxwellian 速度分布につながります。多くの場合、非マクスウェル: 衝突相互作用は高温プラズマでは比較的弱く、外力によってプラズマが局所的な平衡から大きく離れてしまうことがあります。

理想のプラズマ

理想的なプラズマを定義する 3 つの要素: [26] [27]

  • プラズマ近似: プラズマ近似は、デバイ球内の電荷キャリアの数を表すプラズマ パラメーター Λ [28]が 1 よりもはるかに大きい場合に適用されます。[21] [22]この基準は、プラズマの静電エネルギー密度と熱エネルギー密度の比の小ささに等しいことを容易に示すことができます。このようなプラズマは弱結合と呼ばれます。[29]
  • バルク相互作用:デバイ長はプラズマの物理的サイズよりもはるかに小さい。この基準は、プラズマの大部分での相互作用が、境界効果が発生する可能性のあるその端での相互作用よりも重要であることを意味します。この基準が満たされると、プラズマは準中性になります。[30]
  • Collisionessless：電子プラズマ周波数（測定プラズマ振動電子）は、電子中性衝突周波数よりもはるかに大きいです。この条件が有効な場合、静電相互作用が通常のガス動力学のプロセスよりも優勢になります。このようなプラズマは無衝突と呼ばれます。[31]

非中性プラズマ

電気力の強さと範囲、およびプラズマの良好な伝導性により、通常、かなりの領域で正電荷と負電荷の密度が等しくなります (「準中性」)。電荷密度が著しく過剰なプラズマ、または極端な場合には単一種で構成されるプラズマは、非中性プラズマと呼ばれます。このようなプラズマでは、電界が支配的な役割を果たします。例としては、荷電粒子ビーム、ペニング トラップ内の電子雲、陽電子プラズマなどがあります。[32]

ダストプラズマ

ほこりの多いプラズマは、（通常はスペースで見つかった）ほこりの小さな荷電粒子が含まれています。ダスト粒子は高い電荷を獲得し、相互作用します。より大きな粒子を含むプラズマは、粒子プラズマと呼ばれます。実験室の条件下では、ダストプラズマは複雑プラズマとも呼ばれます。[33]

地球のプラズマ噴水をアーティストが 表現したもので 、地球の両極に近い領域から酸素、ヘリウム、水素イオンが宇宙に噴出する様子を示しています。北極の上に示されている淡い黄色の領域は、地球から宇宙に失われたガスを表しています。緑の領域は オーロラで、プラズマ エネルギーが大気に逆流します。 [34]

密度とイオン化度

プラズマが存在するためには、イオン化が必要です。「プラズマ密度」という用語自体は、通常、電子密度を指します。つまり、単位体積あたりの自由電子の数です。電離度 は、イオン化された中性粒子の割合として定義されます。

、

どこ はイオン密度であり、 ニュートラル密度 (単位体積あたりの粒子数)。完全にイオン化した物質の場合、. プラズマの準中性のため、電子密度とイオン密度は次のように関係しています。、 どこ は平均イオン電荷 (電気素量 の単位) です。

温度

一般にケルビンまたは電子ボルトで測定されるプラズマ温度は、粒子あたりの熱運動エネルギーの尺度です。通常、プラズマの特徴であるイオン化を維持するには、高温が必要です。プラズマのイオン化の程度は、イオン化エネルギーに対する電子の温度によって決まります(密度によってはより弱くなります)。熱平衡、関係は次式で与えられる。サハ方程式。低温では、イオンと電子は再結合して原子[35] の束縛状態になる傾向があり、プラズマは最終的にはガスになります。

ほとんどの場合、電子と重いプラズマ粒子 (イオンと中性原子) は別々に、比較的明確に定義された温度を持っています。つまり、それらのエネルギー分布関数は、強い電場または磁場が存在する場合でもマクスウェル分布に近いです。ただし、電子とイオンの質量には大きな違いがあるため、それらの温度は異なる場合があり、場合によっては大きく異なる場合があります。これは、イオンが周囲温度に近く、電子が数千ケルビンに達する弱電離プラズマで特に一般的です。[要出典]反対のケースは、イオン温度が電子の温度を超える可能性があるzピンチプラズマです。[36]

プラズマポテンシャル

雷地球の表面でのプラズマ本の例として：典型的には、稲妻100メガボルト最大で30キロアンペアを放電、光、電波を放射、X-、さらにガンマ線。 [37]プラズマ温度は 30000 K に近づき、電子密度は 10 24 m -3 を超えることがあります 。

プラズマは非常に優れた電気伝導体であるため、電位は重要な役割を果たします。[説明が必要]荷電粒子間の空間の平均ポテンシャルは、測定方法に関係なく、「プラズマ ポテンシャル」または「空間ポテンシャル」と呼ばれます。電極がプラズマに挿入された場合、その電位は通常、デバイ鞘と呼ばれるもののため、プラズマ電位よりもかなり低くなります。プラズマの優れた電気伝導性により、プラズマの電界は非常に小さくなります。この結果、「準中性」という重要な概念が生まれます。つまり、負の電荷の密度は、大容量のプラズマ上の正の電荷の密度にほぼ等しいということです ()、ただし、デバイ長の尺度では、電荷の不均衡が存在する可能性があります。二重層が形成される特殊なケースでは、電荷分離が数十デバイ長に及ぶことがあります。[要出典]

ポテンシャルと電場の大きさは、単純に正味の電荷密度を求める以外の方法で決定する必要があります。一般的な例は、電子がボルツマンの関係を満たすと仮定することです。

この関係を微分すると、密度から電界を計算する手段が提供されます。

準中性ではないプラズマを生成することは可能です。たとえば、電子ビームは負の電荷しか持っていません。非中性プラズマの密度は、一般に非常に低いか、非常に小さくなければなりません。さもないと、反発静電力によって消散されます。[38]

天体プラズマ、デバイスクリーニング防止電界を、直接大きな距離にわたってプラズマに影響を与えるよりも、すなわち、大きいデバイ長を。ただし、荷電粒子の存在により、プラズマが生成され、磁場の影響を受けます。これは、数十デバイ長にわたって電荷を分離するオブジェクトであるプラズマ二重層の生成など、非常に複雑な動作を引き起こす可能性があります。外部および自己発生磁場と相互作用するプラズマのダイナミクスは、磁気流体力学の学問分野で研究されています。[39]

磁化

荷電粒子の動きに影響を与えるほど強い磁場を持つプラズマは、磁化されていると言われています。一般的な定量的基準は、粒子が平均して、衝突する前に磁力線の周りで少なくとも 1 つの回転を完了することです。、 どこ は電子ジャイロ周波数であり、は電子衝突率です。多くの場合、電子は磁化されていますが、イオンは磁化されていません。磁化されたプラズマは異方性です。つまり、磁場に平行な方向と、磁場に垂直な方向での特性が異なります。プラズマの電場は通常プラズマの高い伝導率のために小さいですが、プラズマが速度を持って移動することに関連した電場は 磁場中 は通常のローレンツ式で与えられる 、およびデバイ シールドの影響を受けません。[40]

プラズマ内で発生する可能性のある磁場整列バークランド電流の複雑な自己収縮磁力線と電流経路 。 [41]

プラズマの状態を完全に説明するには、プラズマ領域の電磁場を説明するすべての粒子の位置と速度を書き留める必要があります。ただし、プラズマ内のすべての粒子を追跡することは、一般的に実用的でも必要でもありません。[要出典]したがって、プラズマ物理学者は一般的にあまり詳細な説明を使用しませんが、その説明には主に 2 つのタイプがあります。

流体モデル

流体モデルは、密度や各位置の平均速度などの平滑化された量の観点からプラズマを記述します(プラズマ パラメーター を参照)。単純な流体モデルの 1 つである磁気流体力学では、プラズマを、マクスウェル方程式とナビエ・ストークス方程式の組み合わせによって支配される単一の流体として扱います。より一般的な説明は 2 流体プラズマ[42]であり、イオンと電子は別々に説明されています。プラズマ速度分布をマクスウェル-ボルツマン分布に近づけるために衝突性が十分に高い場合、流体モデルは正確であることがよくあります。流体モデルは通常、各空間位置で特定の温度での単一の流れの観点からプラズマを記述するため、ビームや二重層のような速度空間構造をキャプチャすることも、波動粒子効果を解決することもできません。[要出典]

キネティックモデル

運動モデルは、プラズマの各点での粒子速度分布関数を表すため、マクスウェル-ボルツマン分布を仮定する必要はありません。衝突のないプラズマでは、運動論の説明がしばしば必要になります。プラズマの動力学的記述には 2 つの一般的なアプローチがあります。1 つは、速度と位置のグリッド上で平滑化された分布関数を表すことに基づいています。もう 1 つは、セル内粒子(PIC) 技術として知られているもので、多数の個々の粒子の軌道を追跡することで速度論的情報を含みます。一般に、運動モデルは流体モデルよりも計算負荷が高くなります。Vlasov方程式は電磁場と相互作用する荷電粒子の系の動力学を記述するために使用されてもよいです。磁化プラズマでは、ジャイロキネティックアプローチにより、完全なキネティック シミュレーションの計算コストを大幅に削減できます。[要出典]

プラズマは、の研究の対象である学問分野のプラズマ科学やプラズマ物理学、[43]のようなサブ分野を含む空間のプラズマ物理。現在、次のような活発な研究分野が含まれており、多くのジャーナルで特集を組んでいます.

プラズマは自然界にさまざまな形や場所で現れる可能性があり、次の表に大まかに要約することができます。

プラズマの一般的な形態
人工的に生産された 地上プラズマ 宇宙および天体プラズマ
  • テレビ画面を含むプラズマ ディスプレイに見られるもの。
  • 蛍光灯（低エネルギー照明）の内部、ネオンサイン[46]
  • ロケット排気とイオンスラスタ
  • 前方の領域宇宙船の熱シールド間に再進入に雰囲気
  • コロナ放電オゾン発生器の内部
  • 核融合エネルギー研究
  • 電気アークにおけるアークランプ、アーク溶接機又はプラズマトーチ
  • プラズマ ボール (プラズマ球またはプラズマ グローブと呼ばれることもあります)
  • テスラ コイルによって生成されるアーク(共振空芯トランスまたはディスラプター コイルは、雷に似たアークを生成しますが、静電気ではなく交流を使用します)
  • 反応性イオン エッチング、スパッタリング、表面洗浄、プラズマ化学気相成長などの半導体デバイス製造に使用されるプラズマ
  • レーザー生成プラズマ (LPP) は、高出力レーザーが材料と相互作用するときに発生します。
  • 誘導結合プラズマ(ICP)、通常、発光分光法または質量分析法のためにアルゴンガス中で形成されます。
  • 磁気誘導プラズマ (MIP)、通常はマイクロ波を共振結合方法として使用して生成
  • 静電気火花
  • 容量結合プラズマ(CCP)
  • 誘電体バリア放電(DBD)
  • ライトニング
  • 磁気圏は地球の周囲の空間環境でプラズマが含まれています
  • 電離層
  • プラズマ圏
  • 極性がaurorae
  • 極性風、プラズマ噴水
  • 超高層雷(ブルー ジェット、ブルー スターター、ギガンティック ジェット、ELVES など)
  • スプライト
  • セントエルモの火
  • 火 (十分に熱い場合) [47]
  • 恒星
    (核融合で加熱されたプラズマ)
  • 太陽風
  • 惑星間物質
    （惑星間のスペース）
  • 星間物質
    （星系との間のスペース）
  • 銀河系培地
    （銀河間空間）
  • イオ-木星 フラックスチューブ
  • 降着円盤
  • 星間星雲

宇宙と天体物理学

プラズマは、質量と体積の両方で、宇宙の通常の物質の中で最も一般的な相です。[48]

地球の表面上では、電離層はプラズマで[49]、磁気圏にはプラズマが含まれています。[50]私たちの太陽系の中で、惑星間のスペースを経由して放出されたプラズマで満たされている太陽風に出て太陽の表面から延びる、ヘリオポーズ。さらに、非常に低い密度ではありますが、すべての遠方の星、および星間空間または銀河間空間の多くもプラズマで満たされている可能性があります。天体プラズマは、星の周りの降着円盤や、白色dwar星、中性子星、近接連星系のブラックホールなどのコンパクトな天体でも観測されます。[51]プラズマは、ブラックホールの降着[52]や、おそらく 5,000 光年まで広がるM87 のジェットのような活動的な銀河で観測されている天体物理学的ジェットにおける物質の放出に関連しています。[53]

人工プラズマ

ほとんどの人工プラズマは、ガスを介して電場および/または磁場を適用することによって生成されます。実験室環境で産業用に生成されたプラズマは、一般的に次のように分類できます。

  • プラズマの生成に使用される電源の種類 - DC、AC (通常は無線周波数( RF ) を使用)、およびマイクロ波[要出典]
  • それらが動作する圧力 - 真空圧 (< 10 mTorr または 1 Pa)、中圧 (約 1 Torr または 100 Pa)、大気圧 (760 トールまたは 100 kPa) [引用が必要]
  • プラズマ内の電離度 — 完全、部分的、または弱電離[要出典]
  • プラズマ内の温度関係 - 熱プラズマ ()、非熱プラズマまたは「コールド」プラズマ () [要出典]
  • プラズマを生成するために使用される電極構成[要出典]
  • プラズマ内の粒子の磁化 — 磁化 (イオンと電子の両方が磁場によってラーモア軌道に閉じ込められている)、部分的に磁化されている (イオンではなく電子が磁場によって捕獲されている)、非磁化 (磁場によって軌道に粒子を閉じ込めるには弱すぎるが、ローレンツ力を生成する可能性がある) [引用が必要]

人工プラズマの生成

Simple representation of a discharge tube - plasma.png
Artificial plasma produced in air by a Jacob's Ladder
ジェイコブズ・ラダーによって空気中で生成された人工プラズマ

プラズマの多くの用途と同様に、その生成にはいくつかの手段があります。ただし、1 つの原則はそれらすべてに共通しています。それは、エネルギーを生成し、維持するためのエネルギー入力がなければならないということです。[54]この場合、プラズマが生成される電流が印加される誘電体ガスまたは流体（電気的に非伝導性を示し、隣接する画像に見られるような材料）の放電管を簡単な例（AS DC簡単にするために使用します)。[要出典]

電位差およびその後の電界が向けて、結合した電子（負の）プルアノードながら（正極）、カソード（負極）は核を引っ張ります。[55]同様に、電圧が増加すると、電流ストレス（による材料の電気分極それを超える）誘電限界の段階に（と呼ばれる強度）絶縁破壊によってマーク、電気火花であるから物質変換、絶縁体に導体（イオン化が進むにつれて）。根底にあるプロセスはタウンゼント雪崩であり、電子と中性ガス原子の衝突により、より多くのイオンと電子が生成されます (右の図を参照)。電子が原子に最初に衝突すると、1 つのイオンと 2 つの電子が発生します。したがって、荷電粒子の数が急速に (数百万単位で) 増加するのは、主に平均自由行程 (衝突間の平均移動距離) が小さいため、「衝突が約 20 回続いた後」だけです[56]。[要出典]

電気アーク
イオン化のカスケード プロセス。電子は「e-」、中性原子は「o」、陽イオンは「+」です。
2 つの電極間のアバランシェ効果。元のイオン化イベントで 1 つの電子が解放され、その後の衝突のたびにさらに電子が解放されるため、各衝突から 2 つの電子、つまりイオン化電子と解放された電子が出現します。

[要出典]

十分な電流密度とイオン化により、電極間に発光性の電気アーク(雷に似た連続放電) が形成されます。[注1] 電気抵抗連続電気アークに沿って、作成熱より多くのガス分子を解離し、（イオン化の程度は、温度によって決定される）、得られた原子をイオン化し、そして配列に従って：固体-液体-ガス-プラズマ、ガスは徐々に熱プラズマに変わります。[注 2]熱プラズマは熱平衡状態にあり、重い粒子 (原子、分子、イオン) および電子全体で温度が比較的均一です。これは、熱プラズマが発生すると、電気エネルギーが電子に与えられ、その移動性が大きく、数が多いため、電子を迅速かつ弾性衝突によって(エネルギー損失なしで) 重い粒子に分散させることができるためです。[57] [注記 3]

工業用・業務用プラズマの例

温度と密度の範囲が広いため、プラズマは研究、技術、産業の多くの分野で応用されています。例えば、内：工業用および抽出冶金、[57] [58]などの表面処理、プラズマ溶射、（コーティング）エッチング、マイクロエレクトロニクスに[59]金属切削[60]と溶接; 日常の自動車の排気ガス浄化や蛍光灯/発光ランプ[54]と同様に、航空宇宙工学用の超音速燃焼エンジンの役割を果たしている[54]。[61]

低圧放電
  • グロー放電プラズマ: 2 つの金属電極間のギャップに DC または低周波 RF (<100 kHz) 電界を適用することによって生成される非熱プラズマ。おそらく最も一般的な血漿。これは、蛍光灯の管内で生成されるプラズマの一種です。[62]
  • 容量結合プラズマ(CCP) : グロー放電プラズマに似ていますが、高周波 RF 電界 (通常は13.56 MHz) で生成されます。これらは、シースの強度がはるかに低いという点でグロー放電とは異なります。これらは、プラズマ エッチングおよびプラズマ強化化学気相成長の微細加工および集積回路製造業界で広く使用されています。[63]
  • カスケード アーク プラズマ ソース: 低温 (≒1eV) 高密度プラズマ (HDP) を生成するデバイス。
  • 誘導結合プラズマ(ICP) : CCP に似ており、同様の用途がありますが、電極はプラズマが形成されるチャンバーの周りに巻かれたコイルで構成されています。[64]
  • 波加熱プラズマ: 通常は RF (またはマイクロ波) であるという点で CCP および ICP に似ています。例としては、ヘリコン放電や電子サイクロトロン共鳴(ECR) などがあります。[65]
大気圧
  • アーク放電:これは、非常に高温 (≒10,000 K) の高出力熱放電です。さまざまな電源を使用して生成できます。これは、冶金プロセスで一般的に使用されます。たとえば、Al 2 O 3を含む鉱物を精錬してアルミニウムを製造するために使用されます。[要出典]
  • コロナ放電：鋭利な電極先端に高電圧を印加することで発生する非熱放電。これは、オゾン発生器や粒子集塵機で一般的に使用されています。[要出典]
  • 誘電体バリア放電(DBD):これは、小さなギャップに高電圧を印加することによって発生する非熱放電であり、非導電性コーティングがプラズマ放電のアークへの移行を防ぎます。業界では「コロナ」放電と誤ってラベル付けされることが多く、コロナ放電にも同様の用途があります。この放電の一般的な用途は、車両の抵抗を減らすためのプラズマ アクチュエータです。[66]布地のウェブ処理にも広く使用されています。[67]合成繊維とプラスチックに放電を適用すると、表面が機能化し、塗料、接着剤、および同様の材料が付着できるようになります。[68]誘電体バリア放電は、低温大気圧プラズマが細菌細胞の不活性化に効果的であることを示すために、1990 年代半ばに使用されました。[69]哺乳類細胞を使用したこの研究とその後の実験により、プラズマ医学として知られる新しい研究分野が確立されました。誘電体バリア放電構成は、低温プラズマ ジェットの設計にも使用されました。これらのプラズマ ジェットは、プラズマ弾丸として知られる高速伝播する誘導イオン化波によって生成されます。[70]
  • 容量性放電:これは、RF 電力 (たとえば、 13.56 MHz ) を 1 つの電力を供給された電極に適用することによって生成された非熱プラズマであり、接地された電極は 1 cm 程度の短い距離で保持されます。このような放電は、通常、ヘリウムやアルゴンなどの希ガスを使用して安定化されます。[71]
  • 「圧電直接放電プラズマ」は、圧電トランス(PT)のハイサイドで発生する非熱プラズマです。この世代のバリエーションは、個別の高電圧電源が望ましくない高効率でコンパクトなデバイスに特に適しています。[要出典]

MHDコンバーター

世界の努力を勉強する1960年代にトリガされた磁気流体コンバータを持参するために、MHDの電力変換を変換し、新しい種類の商用発電所と市場への運動エネルギーに高速プラズマのを電気なしで可動部品高で効率。超音速および極超音速の空気力学の分野でも研究が行われ、プラズマと磁場との相互作用が研究され、衝撃波を和らげ、緩和し、熱伝達を減らし、抵抗を減らすために、車両や発射体の周りの受動的および能動的な流れ制御が最終的に達成されました。[要出典]

「プラズマ技術」(「技術的」または「工学的」プラズマ) で使用されるそのようなイオン化ガスは、通常、ガス分子のごく一部のみがイオン化されるという意味で弱イオン化ガスです。[72]これらの弱電離ガスも非熱的「冷間」プラズマである。磁場が存在する場合、そのような磁化された非熱的弱電離ガスの研究には、低磁気レイノルズ数を伴う抵抗性磁気流体力学が含まれます。これは、プラズマ物理学の挑戦的な分野であり、計算には7 次元位相空間の二項テンソルが必要です。高いホール パラメーターと組み合わせて使用​​すると、臨界値は、これらの技術開発を制限する問題のある電熱不安定性を引き起こします。[要出典]

プラズマを支配する基礎となる方程式は比較的単純ですが、プラズマの動作は非常に多様で微妙です。単純なモデルからの予期しない動作の出現は、複雑なシステムの典型的な特徴です。このようなシステムは、ある意味で秩序だった行動と無秩序な行動の境界にあり、単純で滑らかな数学的関数や純粋なランダム性では通常説明できません。幅広い長さスケールでの興味深い空間的特徴の自発的な形成は、プラズマの複雑さの 1 つの現れです。特徴は、たとえば、非常にシャープで、空間的に断続的である (特徴間の距離が特徴自体よりもはるかに大きい)、またはフラクタル形式であるため、興味深いものです。これらの機能の多くは、実験室で最初に研究され、その後、宇宙全体で認識されました。[要出典]プラズマの複雑さと複雑な構造の例は次のとおりです。

線維化

細溝または紐状の構造、[73]としても知らBIRKELAND電流のような、多くのプラズマに見られるプラズマボール、オーロラ、[74] 雷、[75] 電気アーク、太陽フレア、[76]と超新星残骸. [77]それらは、より大きな電流密度と関連する場合があり、磁場との相互作用が磁気ロープ構造を形成する可能性があります。[78]大気圧での高出力マイクロ波破壊も、フィラメント構造の形成につながる。[79] (プラズマ ピンチも参照)

フィラメント化は、高出力レーザーパルスの自己収束も指します。高出力では、屈折率の非線形部分が重要になり、レーザービームの中心で屈折率が高くなり、レーザーがエッジよりも明るくなり、レーザーをさらに集中させるフィードバックが発生します。より密集したレーザーは、プラズマを形成するピーク輝度 (放射照度) が高くなります。プラズマは 1 未満の屈折率を持ち、レーザー ビームの焦点ずれを引き起こします。集束屈折率とデフォーカスプラズマの相互作用により、長さが数マイクロメートルから数キロメートルにもなる長いプラズマフィラメントが形成されます。[80]フィラメント生成プラズマの興味深い側面の 1 つは、イオン化された電子の焦点ずれ効果によるイオン密度が比較的低いことです。[81] (フィラメント伝播も参照)

不浸透性プラズマ

不透過性プラズマは、ガスまたはコールド プラズマに対して不透過性固体のように機能し、物理的に押すことができる熱プラズマの一種です。1960 年代と 1970 年代に、Hannes Alfvénが率いるグループによって、冷ガスと熱プラズマの相互作用が、原子炉壁からの核融合プラズマの絶縁への応用の可能性について簡単に研究されました。[82]しかし、その後、この構成の外部磁場がプラズマにキンク不安定性を誘発し、その後壁に予想外に高い熱損失をもたらす可能性があることが判明した. [83] 2013 年に、材料科学者のグループは、コールド ガスの超高圧ブランケットのみを使用して、磁気閉じ込めのない安定した不透過性プラズマの生成に成功したと報告しました。プラズマの特性に関する分光学的データは、高圧のために取得が困難であると主張されていましたが、異なるナノ構造の合成に対するプラズマの受動的効果は、効果的な閉じ込めを明らかに示唆しています。彼らはまた、数十秒間不透過性を維持すると、プラズマとガスの界面でのイオンの遮蔽により、強力な二次加熱モード (粘性加熱として知られる) が発生し、異なる反応速度論と複合体の形成を引き起こす可能性があることも示しました。ナノマテリアル。[84]

  • ホール効果スラスタ。プラズマ二重層内の電場は、イオンの加速に非常に効果的であるため、電場はイオン ドライブに使用されます。

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    太陽プラズマ

  • プラズマ溶射

  • 核融合研究におけるトカマクプラズマ

  • アイオワ大学のホークアイ線形磁化実験 (HLMX) におけるアルゴンプラズマ

    • プラズマトーチ
    • 両極拡散
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    • v
    • t
    • e
    )
    basicに
    固体 液体 ガス プラズマ
    から 固体 溶融 昇華
    液体 凍結 気化
    ガス 沈着 結露 イオン化
    プラズマ 組換え

    1. ^ 材料は、電圧と電流の関係の下で電圧が増加するにつれて、さまざまな「体制」または段階 (飽和、破壊、グロー、遷移、熱アークなど) を経験します。電圧は飽和段階で最大値に上昇し、その後、さまざまな段階で変動します。その間、電流は全体を通して徐々に増加します。[56]
    2. ^ 文献を通じて、ガスとプラズマの境界がどこにあるかについて厳密な定義はないようです。とはいえ、2,000℃で気体分子は霧化、3,000℃で電離し、「この状態では、気体は大気圧で液体のような粘性を持ち、自由電荷は比較的高い電荷を与えます。金属に近い電気伝導度。」[57]
    3. ^ 非熱プラズマまたは非平衡プラズマはイオン化されておらず、エネルギー密度が低いため、粒子間で温度が均一に分散せず、一部の重い粒子は「冷たい」ままであることに注意してください。

    1. ^ πλρσμα 2013年 6 月 18 日、 Wayback Machineでのアーカイブ、Henry George Liddell、Robert Scott、 Aギリシャ英語 Lexicon、Perseus の
    2. ^ ゴールドストン、RJ; ラザフォード、PH (1995)。プラズマ物理学入門。テイラー＆フランシス。p. 1−2. ISBN 978-0-7503-0183-1.
    3. ^ モロゾフ、AI (2012)。プラズマダイナミクスの紹介。CRCプレス。p. 17. ISBN 978-1-4398-8132-3.
    4. ^ モロゾフ、AI (2012)。プラズマダイナミクスの紹介。CRCプレス。p. 30. ISBN 978-1-4398-8132-3.
    5. ^ ちゅ、PK; Lu、XinPel（2013）。低温プラズマ技術: 方法とアプリケーション。CRCプレス。ISBN 978-1-4665-0990-0.
    6. ^ 「ライトニングの仕組み」 . ハウスタッフワークス。2000年4月。2014年4月7日のオリジナルよりアーカイブ。
    7. ^ モロゾフ、AI (2012)。プラズマダイナミクスの紹介。CRCプレス。p. 4−5. ISBN 978-1-4398-8132-3.
    8. ^ ちゅ、PK; Lu、XinPel（2013）。低温プラズマ技術: 方法とアプリケーション。CRCプレス。p. 3. ISBN 978-1-4665-0990-0.
    9. ^ ピール、A. (2010)。プラズマ物理学: 実験室、宇宙、および核融合プラズマの紹介。スプリンガー。4-5ページ。ISBN 978-3-642-10491-6. 2016年1月5日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    10. ^ フィリップス、KJH (1995)。ガイド・トゥ・ザ・サン。ケンブリッジ大学出版局。p. 295. ISBN 978-0-521-39788-9. 2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    11. ^ アシュワンデン、MJ (2004)。太陽コロナの物理。はじめに。プラクシス出版。ISBN 978-3-540-22321-4.
    12. ^ ちゅうり、C.; ベリ、M. (2015)。プラズマ天体物理学の基礎。スプリンガー。p. 17. ISBN 978-88-470-5280-2.
    13. ^ 「アーカイブされたコピー」 . 2006 年 7 月 9 日のオリジナルよりアーカイブ。2006年 5 月 24 日検索。CS1 maint: タイトルとしてアーカイブされたコピー (リンク)「ラディアントマター」。2006 年 6 月 13日時点のオリジナルよりアーカイブ。2006年 5 月 24 日検索。
    14. ^ ラングミュア、I. (1928)。「イオン化ガスの振動」。米国科学アカデミー紀要。14 (8): 627–637。Bibcode : 1928PNAS...14..627L . 土井: 10.1073/pnas.14.8.627。PMC  1085653。PMID  16587379。
    15. ^ トンクス、レウィ (1967)。プラズマ「の誕生『』」。アメリカ物理学ジャーナル。35 (9): 857–858。Bibcode : 1967AmJPh..35..857T . DOI：10.1119 / 1.1974266。
    16. ^ ブラウン、サンボーン C. (1978)。「第 1 章: ガス状エレクトロニクスの短い歴史」 . ハーシュでは、Merle N.; オスカム、HJ (編)。ガス状電子機器。1 . アカデミック・プレス。ISBN 978-0-12-349701-7. 2017年10月23日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    17. ^ モットスミス、ハロルド M. (1971)。プラズマ「の歴史『』」。自然。233 (5316): 219. Bibcode : 1971Natur.233..219M . 土井：10.1038/233219a0。PMID  16063290。
    18. ^ Frank-Kamenetskii、David A. (1972) [1961–1963]。プラズマ - 物質の第 4 状態(第 3 版)。ニューヨーク：プレナムプレス。ISBN 9781468418965. 2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    19. ^ Yaffa Eliezer、Shalom Eliezer、 The Fourth State of Matter: An Introduction to the Physics of Plasma、発行者: Adam Hilger、1989 年、 ISBN  978-0-85274-164-1、226ページ、5 ページ
    20. ^ ビッテンコート、JA (2004)。プラズマ物理学の基礎。スプリンガー。p. 1. ISBN 9780387209753. 2017年2月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    21. ^ a b チェン、フランシス F. (1984)。プラズマ物理学と制御融合の紹介。スプリンガー・インターナショナル・パブリッシング。pp. 2-3。ISBN 9781475755954. 2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    22. ^ a b Freidberg、Jeffrey P. (2008)。プラズマ物理学と核融合エネルギー。ケンブリッジ大学出版局。p. 121. ISBN 9781139462150. 2016年12月24日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    23. ^ スターロック、ピーター A. (1994)。プラズマ物理学: 天体物理学、地球物理学、実験室プラズマの理論の紹介。ケンブリッジ大学出版局。ISBN 978-0-521-44810-9.
    24. ^ ヘイゼルティン、RD; フロリダ州ウェールブルック (2004)。プラズマ物理学の枠組み。ウエストビュープレス。ISBN 978-0-7382-0047-7.
    25. ^ ホン、アリス (2000)。エラート、グレン（編）。「空気の絶縁耐力」 . 物理ファクトブック。2018 年7 月 6 日に取得。
    26. ^ デンディ、RO (1990)。プラズマダイナミクス。オックスフォード大学出版局。ISBN 978-0-19-852041-2. 2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    27. ^ ヘイスティングス、ダニエル & ギャレット、ヘンリー (2000)。宇宙船と環境の相互作用。ケンブリッジ大学出版局。ISBN 978-0-521-47128-2.
    28. ^ 1929-、チェン、フランシス F. (1984)。プラズマ物理学と制御核融合の紹介。チェン、フランシス F.、1929-（第 2 版）。ニューヨーク：プレナムプレス。ISBN 978-0306413322. OCLC  9852700。2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。CS1 maint: 数値名: 著者リスト ( link )
    29. ^ フォルトフ、ウラジミールE; Iakubov、Igor T (1999 年 11 月)。非理想的なプラズマの物理学。世界科学。土井: 10.1142/3634 . ISBN 978-981-02-3305-1. 978-981-281-554-5 。2021 年3 月 19 日に取得。
    30. ^ 「準中立性 - プラズマ宇宙論 (ウィキペディア風百科事典)」 . www.plasma-universe.com。2017 年 10 月 26日時点のオリジナルよりアーカイブ。2017 年10 月 25 日に取得。
    31. ^ Klimontovich、Yu L. (1997 年 1 月 31 日)。「無衝突プラズマの物理」 . 物理学 - ウスペキ。40 (1): 21-51。土井：10.1070/PU1997v040n01ABEH000200。ISSN  1063-7869 。2021 年3 月 19 日に取得。
    32. ^ グリーブ、RG; ティンクル、MD; スルコ、CM (1994)。「陽電子プラズマの生成と利用」。プラズマの物理学。1 (5): 1439. Bibcode : 1994PhPl....1.1439G . 土井: 10.1063/1.870693 .
    33. ^ モーフィル、GE; イヴレフ、アレクセイ V. (2009)。「複雑なプラズマ：学際的な研究分野」。現代物理学のレビュー。81 (4): 1353–1404。Bibcode : 2009RvMP...81.1353M。doi : 10.1103/RevModPhys.81.1353。
    34. ^ プラズマ噴水ソース アーカイブで2008年9月6日ウェイバックマシン、プレスリリース：太陽風圧迫空間への地球の大気の一部 アーカイブで2009年3月20日ウェイバックマシン
    35. ^ ニコルソン、ドワイト R. (1983)。プラズマ理論の紹介。ジョン・ワイリー＆サンズ。ISBN 978-0-471-09045-8.
    36. ^ マロン、イツハク (2020 年 6 月 1 日)。「プラズマの爆発における熱、乱流、回転のイオン運動と磁場プロファイルの実験的決定」 . プラズマの物理学。27 (6): 060901.土井: 10.1063/5.0009432 . ISSN  1070-664X 。2020 年6 月 28 日に取得。
    37. ^ 参照天空の点滅：雷をきっかけに地球ガンマ線バースト のアーカイブで2014年7月7ウェイバックマシン
    38. ^ プラズマ科学：基礎研究から技術応用まで。全米研究評議会 (米国)。プラズマ科学技術の機会に関するパネル。ワシントン DC: National Academy Press。1995 年。51. ISBN 9780309052313. OCLC  42854229。CS1メイント：その他（リンク）
    39. ^ ドーチ、ソーレン (2007 年 4 月 13 日)。「磁気流体力学」 . スカラーペディア。2 (4): 2295. Bibcode : 2007SchpJ...2.2295D。土井: 10.4249/scholarpedia.2295。ISSN  1941-6016。
    40. ^ リチャード・フィッツパトリック、プラズマ物理入門、磁化プラズマ アーカイブで2006年3月1日ウェイバックマシン
    41. ^ 2017 年 12 月 25 日、1976 年ウェイバック マシンでアーカイブされた太陽系の進化を参照
    42. ^ ロイ、スブラタ。パンディ、BP (2002 年 9 月)。「ホールスラスタプラズマの数値解析」。プラズマの物理学。9 (9): 4052–4060。Bibcode : 2002PhPl....9.4052R . DOI：10.1063 / 1.1498261。hdl : 2027.42/70486。
    43. ^ コロラド大学、プラズマ物理学、概要
    44. ^ 「静かな車と航空機への流れの論争」、EurekAlert、 http: //www.eurekalert.org/pub_releases/2013-10/aiop-wft101813.php、2014 年 1 月 20 日閲覧。
    45. ^ 「ハイテク歯科 – 「セント エルモのフライヤー」 – プラズマ トーチを使用して歯をきれいにする」 . エコノミストの印刷版。2009年6月17日。2009年6月20日時点のオリジナルよりアーカイブ。検索された7年9月2009年。
    46. ^ 2008 年 3 月 8 日にWayback MachineでアーカイブされたFusion 用語の IPPEX 用語集 。Ippex.pppl.gov。2011-11-19 に取得。
    47. ^ ヘルメンスティン、アン・マリー。「火や炎の物質の状態は何ですか?それは液体、固体、または気体ですか?」. About.com . 取り出さ年1月21 2009。
    48. ^ 目に見える宇宙の 99% 以上は何らかのプラズマでできていると考えられています。 Gurnett, DA & Bhattacharjee, A. (2005)。プラズマ物理学の紹介: 宇宙および実験室でのアプリケーション. ケンブリッジ、英国: ケンブリッジ大学出版局。p. 2. ISBN 978-0-521-36483-6.シェラー、K。フィヒトナー、H & ヒーバー、B (2005)。宇宙天気: スローガンの背後にある物理学. ベルリン：シュプリンガー。p. 138. ISBN 978-3-540-22907-0..
    49. ^ ケリー、MC (2009)。地球の電離層: プラズマ物理学と電気力学(第 2 版)。アカデミック・プレス。ISBN 9780120884254.
    50. ^ ラッセル、CT (1990)。「磁気圏境界面」 . 磁束ロープの物理。地球物理学モノグラフシリーズ。58 : 439–453。Bibcode : 1990GMS....58..439R . 土井：10.1029/GM058p0439。ISBN 0-87590-026-7. 2012 年 5 月 3 日のオリジナルよりアーカイブ。2018 年8 月 25 日に取得。
    51. ^ Mészáros, Péter (2010) The High Energy Universe: Astrophysics and Cosmology における Ultra-High Energy Events , Publisher: Cambridge University Press, ISBN  978-0-521-51700-3、p。99 アーカイブで2017年2月2日ウェイバックマシン。
    52. ^ Raine、Derek J. および Thomas、Edwin George (2010) Black Holes: An Introduction、発行者: インペリアル カレッジ プレス、 ISBN  978-1-84816-382-9、p。160 アーカイブで2016年12月2日ウェイバックマシン
    53. ^ ニーミャロフ、ロバートとボンネル、ジェリー（2004年12月11日）の日の天文画像 アーカイブで2012年10月18日ウェイバックマシン、nasa.gov
    54. ^ a b ヒップラー、R.; カーステン、H.; シュミット、M.; シェーンバッハ、KM、編。(2008)。「プラズマソース」。低温プラズマ: 基礎、技術、および技術(第 2 版)。ワイリー-VCH。ISBN 978-3-527-40673-9.
    55. ^ チェン、フランシス F. (1984)。プラズマ物理学と制御融合。プレナムプレス。ISBN 978-0-306-41332-2. 2018年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    56. ^ a b Leal-Quirós、Edbertho (2004)。「都市ごみのプラズマ処理」 . ブラジル物理学ジャーナル。34 (4B): 1587–1593。Bibcode : 2004BrJPh..34.1587L . DOI：10.1590 / S0103-97332004000800015。
    57. ^ a b c ゴメス、E.; ラニ、DA; チーズマン、CR; ディーガン、D.; ワイズ、M.; ボッカチーニ、AR (2009)。「廃棄物処理のための熱プラズマ技術: 重要なレビュー」. 有害物質のジャーナル。161 (2–3): 614–626。土井: 10.1016/j.jhazmat.2008.04.017。PMID  18499345。
    58. ^ Szałatkiewicz、J. (2016)。「プラズマトロン プラズマ リアクターを使用した、プリント基板の場合の人工鉱石からの金属回収」 . 材料。9 (8): 683–696。Bibcode : 2016Mate....9..683S . 土井: 10.3390/ma9080683 . PMC  5512349。PMID  28773804。
    59. ^ 国立研究評議会 (1991)。材料のプラズマ処理: 科学的機会と技術的課題。ナショナル・アカデミー・プレス。ISBN 978-0-309-04597-1.
    60. ^ ネムチンスキー、VA; セブランス、WS (2006)。「プラズマアーク切断についてわかっていることとわかっていないこと」. Journal of Physics D: 応用物理学。39（22）：R423。Bibcode : 2006JPhD...39R.423N . doi : 10.1088/0022-3727/39/22/R01。
    61. ^ ペレチ、マサチューセッツ州。オブライエン、WF; シェッツ、JA (2007)。「スクラムジェット用プラズマトーチ電力制御」 (PDF) . バージニア・スペース・グラント・コンソーシアム。2010 年 6 月 29 日のオリジナル (PDF)よりアーカイブ。取得した12年4月2010。 引用ジャーナルが必要とする|journal=(ヘルプ)
    62. ^ Stern、David P. 「蛍光灯: 使用できるプラズマ」。2010 年 5 月 30日時点のオリジナルよりアーカイブ。検索された5月19 2010。
    63. ^ マサチューセッツ州ソボレフスキ。ランガン & フェルカー、JG & BS (1997)。「プラズマ化学気相成長チャンバー クリーニング プラズマの電気的最適化」 (PDF) . 真空科学技術Bのジャーナル。16 (1): 173–182。Bibcode : 1998JVSTB..16..173S . DOI：10.1116 / 1.589774。2009 年 1 月 18 日のオリジナル (PDF)よりアーカイブ。
    64. ^ 奥村徹（2010）。「誘導結合プラズマ源とアプリケーション」。物理学研究インターナショナル。2010 : 1–14。土井: 10.1155/2010/164249。
    65. ^ プラズマ化学。ケンブリッジ大学出版局。2008 年。229. ISBN 9781139471732. 2017年2月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。
    66. ^ ロイ、S.; Zhao, P.; ダスグプタ、A.; ソニ、J. (2016)。「高速道路での車両抗力低減用誘電体バリア放電アクチュエータ」 . AIP アドバンスト。6 (2): 025322. Bibcode : 2016AIPA....6b5322R . DOI：10.1063 / 1.4942979。
    67. ^ ルルー、F.; ペルヴルツ、A.; カンパーニュ、C.; ベハリ、N. (2006)。「ポリエステル繊維構造の大気エアプラズマ処理」。ジャーナル オブ アドヒージョン サイエンス アンド テクノロジー。20 (9): 939–957。DOI：10.1163 / 156856106777657788。S2CID  137392051。
    68. ^ ルルー、FDR; カンパーニュ、C.; ペルヴルツ、A.; ゲンゲンブレ、LO (2008)。「大気圧での誘電体バリア放電プラズマ処理によるポリプロピレンフィルムの化学的および物理的修飾」。コロイドと界面科学のジャーナル。328 (2): 412–420。Bibcode : 2008JCIS..328..412L . 土井: 10.1016/j.jcis.2008.09.062。PMID  18930244。
    69. ^ Laroussi、M. (1996)。「大気圧プラズマによる汚染物の殺菌」。プラズマ科学に関する IEEE トランザクション。24 (3): 1188–1191。Bibcode : 1996ITPS...24.1188L . DOI：10.1109 / 27.533129。
    70. ^ ルー、X。ナイディス、GV; ラルーシ、M.; オストリコフ、K. (2014)。「ガイド付きイオン化波：理論と実験」。物理レポート。540 (3): 123. Bibcode : 2014PhR...540..123L . 土井: 10.1016/j.physrep.2014.02.006。
    71. ^ パーク、J.; ヘニン、I.; ハーマン、HW; セルウィン、GS; ヒックス、RF (2001)。「大気圧高周波容量プラズマ源の放電現象」 . 応用物理学ジャーナル。89 (1): 20. Bibcode : 2001JAP....89...20P . DOI：10.1063 / 1.1323753。
    72. ^ 電磁放射線のプラズマ散乱: 理論と測定技術。Froula、Dustin H. (第 1 版、第 2 版)。マサチューセッツ州バーリントン: Academic Press/Elsevier。2011 年。273. ISBN 978-0080952031. OCLC  690642377。CS1メイント：その他（リンク）
    73. ^ ディッケル、JR (1990)。「超新星残骸のフィラメント: シート、ストリング、リボン、または?」. アメリカ天文学会の会報。22 : 832. Bibcode : 1990BAAS...22..832D .
    74. ^ グリデランド、T. (2003)。「オーロラ電離層におけるプラズマの不安定性に関連するフィラメント構造の干渉測定」。地球物理学研究レター。30 (6): 1338. Bibcode : 2003GeoRL..30.1338G . 土井: 10.1029/2002GL016362。
    75. ^ モス、GD; パスコ、VP; リュウ、N.; ベロニス、G. (2006)。「過渡発光事象におけるストリーマ先端における熱暴走電子の解析のためのモンテカルロモデルおよび雷リーダーのストリーマゾーン」 . ジャーナル・オブ・ジオフィジカル・リサーチ。111 (A2): A02307。Bibcode : 2006JGRA..111.2307M . 土井: 10.1029/2005JA011350。
    76. ^ ドハーティ、ローウェル R.; Menzel、Donald H. (1965)。「紅炎のフィラメント構造」。アストロフィジカル ジャーナル。141 : 251. Bibcode : 1965ApJ...141..251D . 土井: 10.1086/148107 .
    77. ^ 「かに星雲 M1 のハッブル望遠鏡: かに星雲のフィラメント」 . 2009 年 10 月 5 日のオリジナルよりアーカイブ。2017 年1 月 26 日に取得。CS1 maint: bot: 元の URL ステータス不明 ( link ). アリゾナ大学
    78. ^ 張、雅。ソング、MT; ジ HS (2002)。「ロープ状のソーラーフィラメントとIIIbフレア」。中国の天文学と天体物理学。26 (4): 442–450。Bibcode : 2002ChA&A..26..442Z . DOI：10.1016 / S0275-1062（02）00095から4。
    79. ^ ブーフ、JP; Chaudhury、B.; 朱、GQ（2010）。「大気圧でのマイクロ波分解におけるフィラメント状プラズマ配列の自己組織化と伝播の理論とモデリング」。フィジカルレビューレター。104 (1): 015002. Bibcode : 2010PhRvL.104a5002B . doi : 10.1103/PhysRevLett.104.015002。PMID  20366367。
    80. ^ チン、SL (2006)。「フェムト秒レーザーフィラメントのいくつかの基本概念」。超高速インテンス レーザー サイエンス III の進歩 (PDF)。韓国物理学会誌。化学物理学の Springer シリーズ。49 . p. 281. Bibcode : 2008pui3.book..243C . doi : 10.1007/978-3-540-73794-0_12 . ISBN 978-3-540-73793-3.
    81. ^ Talebpour、A.; Abdel-Fattah、M.; チン、SL (2000)。「高圧ガス中の強力な超高速レーザー パルスの限界に焦点を当てる: 新しい分光光源への道」. 光学通信。183 (5-6): 479-484。Bibcode : 2000OptCo.183..479T。doi : 10.1016/S0030-4018(00)00903-2 .
    82. ^ アルフベン、H.; スマーズ、E. (1960)。「ホットプラズマのガス絶縁」。自然。188 (4753): 801–802。Bibcode : 1960Natur.188..801A . 土井: 10.1038/188801a0 . S2CID  26797662。
    83. ^ ブラームス、CM (1966)。「コールドガスブランケットに閉じ込められたプラズマの安定性」. フィジカルレビューレター。17 (9): 470–471。Bibcode : 1966PhRvL..17..470B . doi : 10.1103/PhysRevLett.17.470。
    84. ^ Yaghoubi、A.; メリノン、P. (2013)。「不透過性プラズマを使用したシリコン炭素メソ構造の調整可能な合成とその場成長」 . 科学的レポート。3 : 1083. Bibcode : 2013NatSR...3E1083Y . 土井：10.1038/srep01083。PMC  3547321。PMID  23330064。

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